Главная -> Словарь

Критический коэффициент

Критическая плотность, кг/м3...........

Критическая плотность, г/см3.......... 0,558

Вещество Критическая температура, •F Критическая плотность Ркр фунт-моль Молекулярная масса, Ml Фактор ацентрично-сти ai

где ркр — критическая плотность, кг/м3;

Рис. 2.4. Критическая плотность ркр в зависимости от числа атомов углерода п в приведенной формуле молекулы топлива:

дислокаций. При этом единственным источником упрочнения являются дислокационные диполи , вызывающие направленные искажения, блокирующие перемещение дислокаций. Стадия легкого скольжения заканчивается образованием достаточно большого количества диполей и связанных с ними трехмерными клубками дислокаций, способствующих к возникновению скольжения по системам, пересекающим первичную. Другими словами, существует некоторая критическая плотность дислокаций, по достижению которой скольжение происходит по вторичным системам скольжения, что приводит к резкому росту упрочнения за счет взаимодействия пересекающихся дислокаций. При этом плотность дислокаций с увеличением деформации возрастает быстрее, чем линейная функция. Длина свободного пробега дислокаций непрерывно уменьшается, что подтверждается данными об уменьшении длины линий скольжения. На этой стадии упрочнения эффекты динамического возврата незначительны, поэтому деформационное упрочнение, как и на стадии легкого скольжения, соответствует линейному закону, то есть —- = const = E'. Величина Е" не зависит от dEj

ным источником упрочнения являются дислокационные диполи , блокирующие перемещение дислокации. Стадия легкого скольжения заканчивается образованием достаточно большого количества диполей и связанных с ними трехмерными клубками дислокаций, способствующих возникновению скольжения по системам, пересекающим первичную. Другими словами, существует некоторая критическая плотность дислокаций, по достижению которой скольжение происходит по вторичным системам, что приводит к резкому росту упрочнения за счет взаимодействия пересекающихся дислокаций. При этом плотность дислокаций с увеличением деформации возрастает быстрее, чем линейная функция. Длина свободного пробега дислокаций непрерывно уменьшается, что подтверждается данными об уменьшении длины линий скольжения. На этой стадии упрочнения эффекты динамического возврата незначительны, поэтому деформационное упрочнение, как и на стадии легкого скольжения, соответствует линейному закону, то есть dc/de = Е' = const. Величина Е' не зависит от условий растяжения, скорости и температуры испытаний и равна примерно 1О2 G. Таким образом, модуль упрочнения на стадии быстрого упрочнения примерно на два порядка больше, чем на стадии легкого скольжения. Высокая скорость упрочнения объясняется образованием большого количества коротких линий скольжения, дислокации которых создают скопление перед барьерами внутри кристалла. Такими барьерами могут быть барьеры Ломера-Коттерелла, обусловленные поперечным скольжением . Критическое напряжение, при котором начинается стадия III, сильно зависит от температуры, поскольку поперечное скольжение требует термической активации. На стадии динамического возврата происходит массовое двои-

Критическая плотность ............... 142

Критическая плотность

Вещество Критическая температура, •F Критическая плотность Ркр фунт-моль Молекулярная масса, М{ Фактор ацентрично-СТИ COj'

Критическая плотность ............... 142

На практике для определения количества циклов на стадии стабильного развития трещины производят интегрирование уравнения . Использование только критической длины трещины, найденной через критический коэффициент интенсивности напряжения, в качестве верхнего предела интегрирования, без учета деформационного упрочнения и реальной геометрии трубы, некорректно. Прямое использование классических методов линейной механики разрушения для тонкостенных сосудов давления, изготовленных из высоковязких сталей, какими являются современные магистральные трубопроводы, приводит к результатам, не имеющим физического смысла. Так, в работе рассчитанная критическая глубина трещины составляет около километра . Для нахождения верхнего предела интегрирования уравнения Пэриса используем силовой и деформационный критерии линейной и нелинейной механик разрушения .

гдеК,с - критический коэффициент интенсивности напряжения, который на практике определяется прямыми испытаниями или с помощью пересчета значений ударной вязкости образцов Шарли по одному из известных эмпирических соотношений , например

Для оценки квазихрупкого разрушения сварных соединений с концентратором при ненулевом радиусе вершины в работе Винокурова В.Н. предложен критический коэффициент! интенсивности деформаций Vc . Этот параметр определяется в момент наступления разрушения и отражает пластические свойства и остроту в вершине концентратора:

мацию) увеличиваются, Gc - растет, и на изломе растут, участки косого излома . С некоторого значения толщины сопротивление разрушению начинает падать. Это падение можно объяснить тем, что при срезе d = t, где d - высота пластической зоны на поверхности образца. Тогда по формулам и получаем, что критический коэффициент интенсивности при косом изломе ;

В хрупком состоянии критический коэффициент интенсивности напряжений Кс связывает разрушающую нагрузку и критическую длину трещины с помощью соотношения К = Кс. Причем Кс получают подстановкой в формулу для К значений разрушающих нагрузок и критических длин трещин. Можно попытаться сделать то же самое и для квазихрупкого состояния - в формулу для К подставить экспериментально найденные на образце критические значения и получить предельную величину К для данной критической длины трещины. Конечно, понятие коэффициента интенсивности напряжений в квазихрупком состоянии отсутствует.

При заданной глубине дефекта Ьн с ростом нагрузки или номинального напряжения ан возрастает величина Ki и при некотром его значении Кс происходит разрушение трубы. Условие прочности записывается в виде: KI