Главная -> Словарь

Нормальных колебаний

Пластичные смазки представляют собой пластические коллоидные системы. Это особый класс смазочных материалов, приготавливаемых путем введения в смазочные масла специальных, главным образом твердых, загустителей, ограничивающих их текучесть. Большинство консистентных смазок в широком интервале температур ведет себя как твердые упругие тела. Они приобретают способность необратимо деформироваться , если приложенная сила больше предела текучести смазки. С повышением температуры предел текучести консистентных смазок понижается и при некоторой, определенной для каждой смазки температуре становится равным нулю . Вторым характерным признаком консистентных смазок, отличающим их от смазочных масел, является аномальное внутреннее трение, в отличие от нормальных жидкостей, зависящее от условий течения . Эти свойства консистентных смазок связаны с их коллоидной природой и структурой.

Второй вопрос, который мы рассмотрим в этом параграфе, - это вопрос об истинной критической температуре двойных смесей нормальных жидкостей. В /1О9/ для критической температуры смесей была найдена формула

G? - весовые концентрации; k - параметр. Формула описывает параболические отклонения от аддитивности в весовых процентах. Формула справедлива не только для смесей нормальных жидкостей, но и для смесей с одним или обоими ассоциированными компонентами. Параметр k удобно представить в виде

Безразмерный коэффициент л в отличие от k почти не зависит от температуры, причем для смесей нормальных жидкостей

85. Филиппов Л.П., Воробьева .Е.В. Внутреннее давление и уравнение состояния нормальных жидкостей и сжатых газов//Ультразвук и термодинамические свойства вещества. Курск, 1983. С. 112-125.

117. Филиппов Л.П., НовЬселова Н.С. Теплопроводность растворов, нормальных жидкостей//Вести. Моск. ун-та. Сер. Физика, астрономия. 1955. № 3. С. 37-4О.

Рио. 39.3!»*»'0-имооть au/dfor P для нормальных жидкостей

Опытным путем установлено, что в трубах этот переход обычно осуществляется при Re 2400—2600. Однако известны случаи , когда турбулентность нормальных жидкостей начинается при меньших значениях Re.

1. Распределение скоростей н напряжений при деформации и течении. Законы, связывающие деформацию с напряжением, дают общее интегральное описание поведения тел под нагрузками. Они оставляют открытым вопрос об однородности деформации и распределении напряжений внутри тела и тем самым не дают прямых данных о природе механических свойств тел. Для этой цели необходимо более детальное диференциальное исследование деформации. Даже у сравнительно простых нормальных жидкостей изучение распределения скоростей в потоке позволяет обнаружить переход от ламинарного течения к турбулентному, выявить причины отклонения от закона Ньютона и границы его применения .

Эмпирические формулы с двумя постоянными обычно передают с достаточным приближением зависимость вязкости от температуры простых нормальных жидкостей.

Для многих нормальных жидкостей, а также для некоторых не слишком вязких аномальных жидкостей, применимы эмпирические соотношения типа формулы Слотта:

Рис. 2. Схематическая диаграмма нормальных колебаний нелинейной трех-

колебаний , которые не зависят друг от друга. Система может одновременно совершать. несколько колебаний различного типа, и любое колебание, в частности и такое сложное, как описано выше, является суммой нормальных колебаний. Рис. 2 иллюстрирует нормальные колебания нелинейной трехатомной молекулы ABC.

нулю. Таким образом, каждое уравнение описывает одно из нормальных колебаний, введенных выше, а решения этих уравнений дают соответствующие частоты. «В принципе» ися проблема может быть разрешена.

Разделение нормальных колебаний на классы симметрии важно еще по одной причине: оно дает возможность определить правила отбора, т. и. предсказать, какие нормальные колебания являются активными при поглощении в инфракрасной области и какие — при комбинационном рассеянии. Чтобы данное нормальное колебание вызывало поглощение в инфракрасной области, оно должно сопровождаться изменением дипольного момента молекулы. Аналогичным образом, чтобы нормальное колебание вызвало появление линии л спектре комбинационного рассеяния, в процессе колебания должна изменяться поляризуемость молекулы. От класса симметрии колебания, определяемого симметрией молекулы, зависит, происходит ли при колебании одно или одновременно оба эти изменения или оба они совсем не осуществляются.

Кроме того, классификация по типам симметрии имеет большое значение, так как она позволяет установить степень вырождения нормальных колебаний, т. е. число колебаний , которые имеют одну и ту же частоту; ниже будет рассмотрено применение этих соображений.

2) дана классификация нормальных колебаний по типам симметрии и определены их форма, вырождение и правила отбора;

3) дана интерпретация всех наблюдаемых частот па основании принятого набора нормальных колебаний, частоты которых определяются экспериментально или вычисляются;

Рис. 3. Диаграмма нормальных колебаний молекулы бензола, обозначенных согласно классификации Герцберга. -Для вырожденных колебаний показана только одна компонента.

Следующим шагом является преобразование этого выражения к координатам симметрии. Это может быть сделано при помощи таких линейных комбинаций внутренних координат, которые согласуются по свойствам симметрии и числу с рассмотренной выше классификацией нормальных колебаний. Например, мы видели, что имеется два нормальных колебания класса А1д, которые характеризуются тем, что они симметричны по отношению ко .всем операциям симметрии точечной группы D^. Соответствующими координатами симметрии являются

Если силовые постоянные известны, частоты всех нормальных колебаний могут быть вычислены из этих уравнений. Ввиду того, что эти постоянные заранее неизвестны, они должны быть вычислены на основании значений отдельных частот, которые были отнесены к определенным классам симметрии. Например, Аи