Главная -> Словарь

Распределение концентраций

Таким образом, на примере вышеописанного эксперимента, можно сделать вывод, что изучение вопросов агрегатного состояния сырья при высоких температурах с оценкой степени проникновения компонентов сырья в поры реальных катализаторов и использованием метода ГПХ - один из надежных методов выявления механизма диффузии тяжелого сырья в поры катализатора. На основе таких экспериментов, очевидно, можно проводить отбор пористых носителей для создания эффективных катализаторов. Зная распределение компонентов сырья по их размерам и распределение общего объема пор катализатора по диаметрам этих пор,можно прогнозировать степень проникновения сырья в поровую структуру катализатора.

На основе данных ГПХ разделения различных остатков было установлено весьма широкое распределение компонентов сырья яо размерам молекул и частиц. Нижний предел находится в интервале 0,7—1,0 нм, а верхний достигает 100 нм. Средние размеры молекул, обогащенных серой находятся в интервале 1—3 нм, никельсодержащие соединения имеют средние размеры около 2 нм, а ванадийсо держащие компоненты, в зависимости от степени термодеструктивного разложения или диссоциации асфальтеновых структур и ассоциатов находятся в интервале диаметров 2—10 нм.

Величина, характеризующая распределение компонентов между фазами в условиях равновесия, называется константой фазового равновесия . Она определяется по уравнению

Так как индивидуальные составляющие нефтяных и природных газов имеют различные температуры конденсации, то при их охлаждении происходит следующее. При снижении температуры газа наступает момент, когда один из компонентов начинает конденсироваться. Естественно, что первым сконденсируется компонент, температура конденсации которого при его парциальном давлении в данной исходной смеси максимальна. Если предположить равномерное распределение компонентов в исходной смеси, то вначале выпадут в виде конденсата преимущественно компоненты с максимальным значением нормальной температуры конденсации. Углеводородные газы обладают одной важной особенностью: они растворяются в углеводородных жидкостях. Поэтому в жидкую фазу переходят не только те компоненты, которые должны конденсироваться при данных значениях температуры и парциального давления, но и другие, даже те, критическая температура которых значительно ниже температуры смеси в данный момент. Например, смесь, состоящая из 10% мол. метана и 90% мол. пропана в проточной системе может быть полностью сконденсирована при охлаждении до 10 °С при Р = 2,0 МПа. Таким образом, метан, критическая температура которого —82 °С, в присутствии пропана при 10 °С превращается в жидкость.

Несмотря на большие колебания в соотношении отдельных типов углеводородов, внутри каждого типа распределение компонентов не случайно и следует вполне определенной системе.

и такое же распределение компонентов, как и дополнительные смолы, образующиеся в бензинах во время продувки кислородом при 50° С в течение 36 ч. Та часть смолы, которая растворима в пентане, имеет молекулярный вес около 200, в то время как нерастворимая в пентане смола имеет молекулярный вес от 200 до 500.

Распределение компонентов, %

Таблица 49. Распределение компонентов исходного сырья

Таблица 49. Распределение компонентов исходного сырья

Методом внутренней нормализации по полученным исправленным интенсивностям пиков рассчитываются суммарная концентрация и молекулярно-весовое распределение компонентов каждой серии.

В области температурной границы де пения смеси распределение компонентов в ректификат и остаток хорошо описывается линейным уравнением

продукты. В работе проведен термодинамический анализ возможности восстановления сульфита, тиосульфата, политионитов, сульфата сероводородом в зависимости от рН раствора. Для расчетов использовались окислительно-восстановительные потенциалы сернистых соединений. При этом учитывались константы диссоциации сернистых кислот, которые определяют распределение концентраций анионов кислот и недиссоциированных кислот в зависимости от рН. На рис. 4.56 приведены расчетные зависимости Ео величины от рН.

Распределение концентраций при переносе вещества путем молекулярной и конвективной диффузии определяется в самом общем виде дифференциальными уравнениями.

Рис. IV-33. Графическое распределение концентраций компонентов по высоте колонны при разделении трехкомпонентной смеси:

Рис. VIII-4. График для определения кон- Рис. VIII-5. Распределение концентраций из-центраций в потоках, .покидающих адсорбер влекаемого компонента по высоте стационарного слоя адсорбента

Распределение концентраций в поперечном сечении прямоточного аппарата носит статистический характер, что объясняется периодическим происхождением газовых пузырей, образованием и разрушением агломератов твердых частиц, неравномерным распределением их в восходящем потоке, продольным перемешиванием фаз .

При рассмотрении реакторов идеального смешения предполагается, что в аппарате имеет место равномерное распределение молекул всех реагирующих веществ. При реальных же условиях перемешивания могут возникать такие ситуации, когда равномерно распределены не молекулы реагирующих веществ, а элементы объема различного состава. Размер этих элементов может быть ничтожно мал по сравнению с размерами аппарата, но велик по сравнению с размерами молекул. При таких условиях обычные методы измерения зафиксируют равенство локальных концентраций во всех точках объема, и экспериментальные кривые распределения времени пребывания будут соответствовать уравнениям идеального смешения. В то же время распределение концентраций на молекулярном уровне, определяющее протекание и выход реакций, может быть существенно неравномерным. Таким образом, степень

продукты. В работе проведен термодинамический анализ возможности восстановления сульфита, тиосульфата, политионитов, сульфата сероводородом в зависимости от рН раствора. Для расчетов использовались окислительно-восстановительные потенциалы сернистых соединений. При этом учитывались константы диссоциации сернистых кислот, которые определяют распределение концентраций анионов кислот и недиссоциированных кислот в зависимости от рН. На рис. 4.56 приведены расчетные зависимости Ео величины от рН.

Зависимость проницаемости от привеса пироуглерода приведена на рис. 71. Кривая, показывающая зависимость проницаемости от привеса, имеет две области: до 7 % привеса, где наблюдается равномерное снижение проницаемости примерно на порядок, и от 7 до 8,5 % привеса, где проницаемость уменьшается более чем на три порядка. Это можно объяснить интенсивной блокировкой пор и их перекрытием, после чего такие поры не участвуют в фильтрации. Если использовать при пропитке пироуглеродом не диффузионный режим, а принудительную фильтрацию газа через нагретый образец, то распределение концентраций газа станет

но, в движущейся сдаск появляется диффузионная составляющая топ-* лового потока. Плотность топловогэ потока в общем случае для лэнвзктивкои тепло- к массоотдачи s соответствии о уравнением определяется полями температур, скоростей и потоков масс . Распределение температуры в движущейся смеси опиои-ваэт ди^феретдаальноо уравнение энергии, распределение окоросхи-дидаепйшхиалышэ уравнения движения и сатошности, распределение концентраций - да^гоерэнцкальное уравнение массообмена.

но, в движущейся омаои появляется диффузионная составляющая теп-i левого потока. Плотность теплового потока в общем случае для конвективной тепло- и массоохдачй з соответствии с уравнением определяется полями температур, скоростей и потоков масс . Васпродоленне температуря в движущейоя смеси описывает дифференциальное уравнение энергии, распределение скорооти-ди№епйнц.аальнн9 уравнения двинэнкя и сшошности, распределение концентраций - дифференциальное урашакив массообмеда*

В тех случаях, когда струи расположены параллельно и близко одна QT другой, можно использовать метод суммирования, предложенный в литературе . Эти исследователи обобщили гипотезу Рейхардта, включив в нее, помимо количества движения, также распределение концентраций и температур. Таким образом, они получили систему дифференциальных уравнений, линейных по таким параметрам, как поток количества движения, массовый поток и тепловой поток. Для теоретического анализа случая большого числа параллельных струй эту систему можно дополнить решениями линейных дифференциальных уравнений. Так, поток количества движения для ряда параллельных осесимметричных струй может быть представлен уравнением