ее на выражение сгизб. тр = -, представляющее собой напряжение
в прямой трубе. Тогда будет
кольц
изг. тр
1 +12/.2
(4.13)
0,2 0,4 Ofi 0,8 t,0 1,2 IJi 1,6
Полученная формула также справедлива только для кривых труб относительно больпюй кривизны, т. е. для значений А, > 0,3.
Кривая изменения коэффициента тпг при различных значениях Я, представлена на рис. 40. Как видно из графика, при значениях Я < 0,3 (пунктирная линия) коэффициент тг резко уменьшается, что не соответствует действительности. Согласно кривой максимальное значение m2 = 2,6 имеет место при Я = 0,3. В действительности же не имеет максимума и в интервале значений Я от 0,3 до О, т. е. д.тя тонкостенных труб большой кривизны не уменьшается, а, наоборот, увеличивается, стремясь к бесконечности.
Более точное решение задачи о напряженном состоянии кривых труб большой кривизны (Я<0,3) дали Кларк и Рейспер, которые, воспользовавшись теорией тонкостенных оболочек, предложили следующие формулы для определения коэффициентов mi и ш2 для расчета крутозагнутых колен:
ml = 0,84Я- (4.14>
/п2 = 1,80Я- (4.15>
При изгибе из плоскости осевой линии кривой трубы эти коэффициенты определяются по формулам:
Для облегчения расчетов в табл. 34-38 приведены значения коэффициентов mi, которые подсчитаны как по формулам Кларка- Рейснера, так и по формулам Кармана-Ховгарда и Кармана- Валя в зависимости от значений Я.
Из таблиц видно, что при малых значениях Я кольцевые напряжения достигают значительных величин и могут превзойти предел текучести металла. Однако в действительности, как показали иссле-
Значения коэффициента интенсификации напряжений те, в кривых трубах нри R = D
