Решение, полученное в виде (4.62), где параметр Sy/tJH является безразмерной величиной, верно для любой формы поверхности зоны повы-шенной температуры.
Дифференцируя (4.62), можно показать, что при постоянстве техшо-вой знергии нагнетаемого теплоносителя скорость увеличвшя A(f) постоянна и равна
bW- -.-.- e• еПс l-i .
dt (рс)*(Т?-Т,)Н \Н1 (4.64)
Теперь из (4.62) можно найти мгновенные тепловые потери q [(t)] прн постоянстве энтальпии" нагнетаемого в пласт теплоносителя и оценить, какое количество тепла диффунд1фует в окружающие породы в любой MOMOiT времени:
(4.65)
В табл. 4А. приведены величины и приближенные значения функций, позволякнцих рассчитать интеграл вероятностей erf х и другие функции, встречающиеся в уравнениях (4.62), (4.64), (4.65)
Тошота, потерянная в период от О до f, равна разности между количеством теплоты, поступившей в пласт, и количеством теплоты, накопленной в зоне повышенной температуры:
Время т соответствует такой хфодрлжительности нагнетания, по истечении которой температура объема A(t) Н достигнет Т*
Если Q Ф const, временной интервал,можно разбить на малые промежутки = /у - в течение kotoihjx полагают Qi = const Тоща в момент / повеюность Alt) зоны,занятой паром, может Чип. найдена как функция величин.<4/(/у, Qp прн помощи следукхцвго соотношеши:
. = I
Вчастности, если tН -*0 (снижение проницаемости), или если (рс)* близко к нулю, то Ж Г)« О
2 gv< 2
VS 8 (pf)* (Т* -Т,1 м I?-)!. V"F. (pf)f,] (Т* - Т,)
В этом случае увеличение Aif) не зависит от я и (рс) *.
