Главная  Переработка нефти и газа 

Скачать эту книгу

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 [ 27 ] 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78

Формула (V. 64) справедлива, очевидно, только в области установившегося расхода жидкости Q Qo и в пределах изменений радиуса от до Гд. Когда точка доходит до точки Л о, расположенной на стенках скважины, или когда Г( -* Го, изменение температуры в точке А за счет дроссельного эффекта достигает предельного значения и дальше может измениться только за счет эффекта сжатия.

Для однородного неограниченного радиального пласта можно использовать формулу (V. 53) в виде, пригодном для отдаленных зон пласта

Ча) = -г {г {-а + « - (1 - а) {-z)], (V. 66) а также формулу (V. 63) для призабойной зоны в таком виде

ДГ(г„.) ДГ(а) = в---1п l.--j. (V.67>

Область применения этой формулы ограничивается условием

*м<(г1-г:). (V.68>

Приближенная формула (V. 68) с учетом температурной поправки соответствуед такой же формуле (IV. 66) для нагнетания в пласт-несжимаемой жидкости.

Qo t \

I g ВЫВОДЫ Предложенный приближенный

метод определения температурного поля, вызываемого движением упругой жидкости в пористож среде, оказался достаточно точным и универсальным для практических целей. Метод позволил найти общие закономерности, связывающие изменения давлений в пористой среде с изменениями температур.

Прямая пропорция между изменениями температур и изменениями-давлений при движении упругой жидкости в пористой среде сохраняется только в зонах постоянного расхода.

Температурное поле, созданное движением упругой жидкости в пористой среде, слагается из двух, наложенных друг на друга температурных полей - поля, обусловленного дроссельным эффектом, и поля, обусловленного адиабатическим эффектом.

Температурное поле, связанное с дроссельным эффектом, при постоянном отборе упругой жидкости из скважины совпадает с таким же полем для несжимаемой жидкости. Закономерности, найденные-для несжимаемой жидкости, и выводы, изложенные в конце главы IV, относятся также и к случаю упругой жидкости.

Температурное поле, управляемое эффектом адиабатического расширения упругой жидкости, играет подчиненную роль.

в призабойных зонах, где преобладает поле дроссельного эффекта. В застойных зонах, где дроссельный эффект практически отсутствует, изменение температуры определяется главным образом адиабатическим эффектом.

Кривая забойной температуры при постоянном отборе упругой жидкости из скважины после вычитания поправки на эффект адиабатического расширения воспроизводит во времени кривую распределения пластовых давлений в призабойной зоне и может быть использована для термодинамического зондирования пласта.

При других режимах работы скважины, например при режиме постоянной депрессии, забойная температура не обладает свойством прямого воспроизводства воронки депрессии.

ГЛАВА VI

ТЕМПЕРАТУРНОЕ ПОЛЕ ГАЗОВОГО ПЛАСТА

§ 1. ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ основу исследования поло-

жим уравнение (V. 1) без учета теплопроводности. Объемный вес реального газа зависит от следующих параметров

где параметры с индексом «О» относятся к нормальным условиям.

Таким образом, уравнение энергии для потока газа в пористой среде принимает вид

+а-Л + )] - 3 4г = о- • 2)

Здесь вектор скорости фильтрации v и давление р считаются заданными функциями времени. Эти функции находятся путем решения газодинамических задач для абстрактного изотермического течения. На первый взгляд может показаться, что действительно коэффициент пьезопроводности газовой залежи

почти не зависит от температуры. Коэффициенты проницаемости Аг и пористости т можно считать постоянными, а коэффициент вязкости идеального газа не зависит от давления и несколько повышается с температурой. Однако при высоких пластовых давлениях всякий газ теряет свои идеальные свойства, становится реальным и его-состояние приближается к свойствам жидкости. Следовательно, в газовых пластах с высокими давлениями вязкость будет понижаться по мере снижения давления и повышаться с понижением температуры. Судя по графикам Бичера и Катца, приведенным в монографии Берчика [6], вязкость метана при температуре 37,8° С при снижении давления от 300 до 100 кГ/см падает от 0,027 до 0,015 спз, т. е. почти в два раза. Это существенно способствует линеаризации основного дифференциального уравнения подземной газодинамики

к div

grad р]=т. (VI. 4)