Главная  Переработка нефти и газа 

Скачать эту книгу

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 [ 124 ] 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200

Для физической системы с постоянными, принятыми в параграфе 8.4, а именно: /с = 4,5-10-5 на 1 ат, / = 0,25; -•

0,5 сантипуаза и А: = 100 миллидарси, ?=1, на фиг. 144 получается 67,45 дней. Для кривой I значение ординаты 1 соответствует 11 м/сутки/м при 1 ат перепада давления. Для кривой значение J для выражения в фигурных скобках с теми же физическими постоянными дает расход 50,4 м/сутки/м пласта для падения давления у Г/ (3620 м) = 0,068 ат/сутки. При изменении основных физических постоянных эти масштабные коэффициенты пропорционально меняются.

Уравнение (5) применимо также, если определить расход /2 (О у внешней границы водоносного резервуара Ге, а плотность или давление /1 (/) у границы вода - нефть Г/. Для особого случая* когда водоносный резервуар имеет конечную протяженность и замкнут, /2(0 = О* и fi{t) имеет постоянное значение у/, уравне-(5) приводится к виду:

где У1 -допуш.енное начальное равномерное распределение плотности. Падение давления у замкнутой границы резервуара будет

в обозначении уравнения (15) и с Хл -корнем от уравнения

l (XnQ) Jo (Хп) - Ji (XnQ) Vo (Xn) = 0. (21)

Объемный расход на единицу мои;ности у г/ легко вывести из уравнения (19) как

--р у/7х,)-7Чх„) •

Падение давления у замкнутой границы, а также внутри водоносного резервуара изображено на фиг. 145 при г/г/ =6,3, Ординаты на фиг. 145 представляют отношения избытка давления над постоянным граничным (Г/) давлением к общему начальному падению давления р -/?/, где видно, что заметное падение давления у замкнутой границы указано лишь для кривых с / > 3,43. Изменение расхода при истечении во времени показано на фиг. 146 для различных значений n/rf. Для удобства ординаты на фиг. 146 были выбраны пропорционально

* Если наблюдается поступление заметного количества поверхностных вод в подземные резервуары, обобщенное уравнение (5) можно применять hit)* имеющим значение, соответствующее этому притоку извне.

Фиг. 145. Расчетные кривые переходного состояния снижения давления в конечном замкнутом водоносном резервуаре, на внутренней границе которого внезапно прикладывается постоянное

давление р.

р - р избыточное давление при

Pi- Pw ~~ обЩ начальный перепад давления * Все обозначения взяты из фиг. 143.

UW iW fyIO

Фиг. 146, Расчетные кривые изменения расхода при истечении Q в зависимости от безразмерного времени /, для конечного замкнутого водяного резервуара, на внутренней границе которого внезапно прикладывается постоянное давление Ру.

величине, обратной Q, т. е. к {Pi-Pf)l/iQ, или V4 , помноженная на величину, обратную бесконечному ряду уравнения (22). Как и следует ожидать, кривые для различных г/Г/ вначале совпадают, но затем отходят от общей огибающей, когда начинает ощущаться эффект конечного радиуса замкнутой системы •и peSiKo падает расход. Огибающая кривая выражает падение расхода из водоносного резервуара бесконечной протяженности и эквивалентна V2 F(t), где / - функция, представленная на

1 I I ИНН. I mum i i iniiii inmiii i i ninii , i i tmiii i i ihiih i i nuii! i i Mim; i i liiim

Фиг. 147. Расчетные кривые изменения величины суммарного

притока воды Р в зависимости от безразмерного времени / для конечного замкнутого водяного резервуара, на внутренней границе которого внезапно прикладывается постоянное давление р,

фиг. 137. Суммарная нефтеотдача Р, выраженная интегралом

уравнения (22) или безразмерным членом P/fffK (pi-/?/), приведена на фиг. 147 по отношению ко времени для различных

значений г/г/. Полученные кривые совпадают при малом / и расходятся, когда конечный характер замкнутой системы начинает ограничивать упругие свойства системы. Возникающие ас-

симптотические пределы даются выражением jr[(r/r) - 1] в единицах ординат на фиг. 147. Огибающая кривая, которая дает ограничительное поведение водоносного резервуара бесконечной протяженности, тождественна кривой для 2:G(7), где G - функция из фиг. 138.

8.7. Нерадиальные водонапорные системы. Аналитические разработки, рассмотренные в последних параграфах, основываются на допущении полной радиальной симметрии водоносного резервуара. Они служат для выявления общих черт водонапорного режима и связанного с ним расхода воды. Проведен-