Главная Переработка нефти и газа бины внутрь НКТ сбрасывается тяжелый предмет, который выбивает пробку. Так как столб воды в НКТ существенно меньше столба жидкости глушения в скважине, после падения пробки у башмака НКТ возникает достаточно большой перепад давлений, под действием которого жидкость глушения из скважины перетекает в НКТ, приводя к быстрому снижению забойного давления и вызову притока. Задавка жидкости глушения в пласт - при этом вся или большая часть жидкости глушения залавливается в пласт за счет подключения компрессора, давление которого воздействует на уровень жидкости глушения. Когда расчетный объем жидкости глушения поглощен пластом, компрессор отключается и давление в газонаполненной части скважины резко снижается (стравливание давления газа в атмосферу). При этом существенно снижается и забойное давление, провоцируя поступление флюидов из пласта в скважину. Совершенно очевидно, что каждому из перечисленных способов присущи свои условия рационального применения для соответствующих характеристик осваиваемых коллекторов. Например, метод «мгновенной» депрессии не может быть использован для освоения низкопроницаемых рыхлых коллекторов. Многочисленные способы метода облегчения столба жидкости, в частности, промывки требуют проведения значительного объема гидродинамических расчетов, связанных с использованием не только ньютоновских жидкостей. Поэтому кратко рассмотрим некоторые сведения о неньютоновских жидкостях. 2.4. НЕКОТОРЫЕ СВЕДЕНИЯ О РЕОЛОГИИ ЖИДКОСТЕЙ Наука о деформации и течении материалов называется реологией. Все жидкости делят на два класса: ньютоновские и неньютоновские. Для ньютоновской жидкости существует линейная связь между касательным напряжением т и градиентом скорости duldr (некоторые авторы вместо градиента скорости используют скорость сдвига dyldt). Рассмотрим схему течения Куэтта, представленную на рис. 2.3: жидкость находится между двумя пластинами, одна из которых неподвижна, другая - движется со скоростью U. Очевидно, что скорость движения a градиент скорости dU d dr dr fdx dt d fdx] dt dr (2.5) (2.6) где dx/dr характеризует сдвиг слоев жидкости или деформацию, которую обозначим С учетом (2.7) выражение (2.6) перепишем так: dr dr dt (2.7) dU dy dr dt т.е. градиент скорости есть суть скорость сдвига. Таким образом, для ньютоновской жидкости запишем: (2.8) (2.9) Движущаяся со скоростью U пластина \\\\\\\\\\\\\\\\\\ Неподвижная поверхность Рис. 23. Схема течения Куэтта (2.10) где ]i - коэффициент пропорциональности, не зависящий от градиента скорости (скорости сдвига). Зависимости касательных напряжений т в функции градиента скорости (скорости сдвига) называют реологическими линиями, которые представлены на рис. 2.4. В достаточно широком диапазоне скоростей сдвига реологические линии неньютоновских жидкостей можно описать уравнением: х = К fdy dt (2.11) где п - показатель степени, называемый индексом течения; К - характеристика консистентности. 0 Д пр Рис. 2.4. Реологические линии ньютоновской (НЖ), вязкопластичиой (ВПЖ), нсевдопластичпой (ППЖ) и дилатантпой (ДЖ) жидкостей 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 [ 21 ] 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239 240 241 242 243 244 245 246 247 248 249 250 251 252 253 254 255 256 257 258 259 260 261 262 263 264 265 266 267 268 269 270 |
||