Главная  Переработка нефти и газа 

Скачать эту книгу

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 [ 32 ] 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225

Q3 - расход жидкости для третьей среды, м3/сут; К3 - коэффициент приемистости для третьей среды, м /сут.

Так как движение жидкости происходит по всем средам одновременно, то общий расход Qc равен сумме расходов в каждой среде в отдельности:

Qc = Q1 + Q2 + Q3. (2.23)

Подстановкой в формулу (2.23) значений каждой составляющей из формул (2.19), (2.20) и (2.22) получен обобщенный закон фильтрации в тройных средах:

Qc = K1(Ap)05 + K2Ap + K3(Ap)2. (2.24)

Коэффициенты приемистости поглощающего пласта могут быть определены аналитическим и графоаналитическим способами. Методика исследования скважин и обработки полученного материала с целью количественной оценки коллек-торских свойств пласта, определения состояния его приствольной зоны и изменения этого состояния в процессе углубления скважины или в результате проведения технологических мероприятий заключается в контроле за изменением давления в скважине во время закачки в нее жидкости с постоянным расходом и после прекращения закачки. Методика интерпретации фактических данных основана на анализе начальных участков преобразованных графиков давление - время.

При рассмотрении неустановившихся процессов в гидродинамической системе скважина - пласт М.С. Винарским установлены значения коэффициентов, характеризующих начальный прямолинейный участок графика р - 1дГ, построенного по данным о повышении давления во время долива скважины с постоянным расходом. Одновременно рекомендован порядок преобразования кривой восстановления давления, при котором она приобретает форму упомянутых графиков р - 1дГ.

В процессе долива скважины с постоянным расходом изменение давления на забое скважины рс с течением времени (в пределах выделенного прямолинейного участка кривой КГДП) подчиняется уравнению

pc = /C1lg , (2.25)

где i - наклон теоретической кривой, соответствующий

уравнению работы точечного стока (скважина со значением радиуса ствола Rств = 0) С1, 1дГ - соответственно постоянная, характеризующая увеличение наклона анализируемого прямолинейного участка, и абсцисса точки его пересечения с осью времени.

Все постоянные, входящие в уравнение (2.25), определяются размерами и свойствами пласта, ствола скважины и жидкости:

i = 2,3Q; С1 = Ig -R£т; T = Esii. (2.26)

4пkh 2ЬруГс2 2пkh

Величины, входящие в выражение (2.26), общеприняты в подземной гидравлике; е = kh/\i- гидропроводность пласта, Д - см/сП; к - проницаемость, Д; h - мощность пласта, м; \i - вязкость жидкости, сП; Q - количество жидкости, л/с; Rств - радиус ствола скважины (в интервале изменения уровня жидкости), см; Т - время, соответствующее точке пересечения оси абсцисс с продолжением начального прямолинейного участка кривой р - lgT, с.

Преобразованная кривая восстановления давления после прекращения долива согласно методике принимает вид кривой долива, а ее прямолинейный участок удовлетворяет уравнению (2.25). Это достигается не при отсчете текущего времени с момента прекращения долива скважины, а при отсчете текущего избыточного давления - от уровня, достигнутого к концу долива.

Суть используемого приема заключается в следующем. После начала работы точечного стока - скважины с постоянным расходом давление на забое непрерывно повышается и к моменту прекращения долива достигает

рд = ilg Тд, (2.27)

где Тд - продолжительность долива скважины.

Процесс восстановления давления с момента прекращения закачки жидкости описывается известным уравнением Хор-нера

рв = ilg Т-, (2.28)

где t - время восстановления давления с момента прекращения долива.

Из уравнения (2.28) видно, что с ростом t абсолютное значение избыточного давления уменьшается.

Выразив понижение давления от максимального уровня рд через Aр, определим

Ap = pд - pв = "Т д - i1g -

2,25)сТд Гд

2,25yf. ? t B

= ilg-- ilg 1 + - . (2.29)

Первый член уравнения (2.29) идентичен уравнению (2.27), а второй член при малых значениях t/Гд обращается в нуль. При этих условиях следует полагать, что характер графиков р - IgT и A р - IgT одинаков. Очевидно, совпадение упомянутых графиков тем точнее, чем больше продолжительность долива Гд.

Применяя метод суперпозиции к уравнению (2.25), получаем уравнение для соответствующего периода восстановления давления

Pс(в) = iC1lg . (2.30)

Понижение давления после прекращения закачки жидкости в скважину

Ap = pс(д) - pс(в) + iC1lg - iClg

1 + t

(2.31)

Первый член правой части уравнения (2.31) по своей структуре идентичен соответствующему выражению кривой долива (2.25). Тогда в координатах Aр - lgt график кривой восстановления давления образует прямолинейный участок, аналогичный соответствующему участку кривой долива.

М.С. Винарским установлена необходимость соблюдения требований о постоянстве расхода и достаточной продолжительности долива скважины до ее остановки. В этих случаях в примыкающей к скважине области устанавливается квазистационарное распределение давления, и последующее его восстановление протекает при меньших искажениях. При малой продолжительности долива область квазистационарного распределения давления очень мала, и восстановление пластового давления сопровождается искажениями от первоначального возмущающего эффекта. В этих случаях прямолинейный участок графиков Aр - lgt также пересекает ось