Главная  Переработка нефти и газа 

Скачать эту книгу

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 [ 53 ] 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139

Именно поэтому PVT-бомбу можно использовать и непосредственно для лабораторного моделирования пласта в целом.

В ходе "контактной" конденсации объем V ~ У(0 бомбы меняется во времени, но потоки газа исключены {Q = 0).

Процесс "дифференциальной" конденсации характеризуется условиями V = const и б ~ const.

Соответствующие расчеты представлены на рис. 4.2, который показывает существенную разницу в изменениях насыщенности в различных процессах (на примере смеси "метан + бутан -+ декан").

Однако параметр (4.16) фактически меняется вместе с давлением вдоль одной универсальной кривой (I на рис. 4.3), если исключить варианты с возвратом газа в бомбу (пласт).

0,8 » 1,0

Рис. 4.3. Сводные кривые для свободной гиббсовой концентрации Су в газоконденсатном течении для двух начально различных смесей газов

(Q = 0,38; Со = 0,149;/;. = р/я)

Это обстоятельство использовалось для упрощенного математического моделирования газоконденсатных течений, а именно, принималось, что и - функции только давления.

4.1.4. ПРОДУКТИВНОСТЬ ГАЗОКОНДЕНСА1 НЫХ СКВАЖИН

Уравнения для газоконденсатных стационарных течений в пласте могут быть переписаны в виде

= о,

(4.18)

где Г(*) - отношение массового расхода соответствующей компоненты к полному массовому расходу потока:

1 * ~"

As) (g)

(I) U) Р Wi

М-4-1

При учете полного баланса масс, имеющего вид

(4.19)

= 0;

(4.20)

из (4.18) следует, что скшярное произведение двух градиентов равно нулю:

{дТ(1с) / dxi){dp / dxi) = 0. (4.21)

В реальном потоке градиент давления всегда отличен от нуля, а потому вдоль линий тока

дГ(к)/ dxi = 0, П = const.

(4.22)

Число условий (4.22) равно К-1, а потому удается определить все переменные, т.е. в , g., , /(.) в виде функций

только давленияр.

Теперь можно ограничиться анализом лишь полного баданса масс:

интегрирование которого приводит в осесимметричном случае к формуле Дюпюи, определяющей приток массы компоненты к:

е-= -W"<><-*

Однако уравнение (4.22) не выполнено, если одна из фаз неподвижна, т.е. если М = 0 или Л/ = <».

Тогда оказывается, что Г* = /* или Yk = gk " условия (4.22) сводятся к требованию нулевого градиента давления, что противоречит условию существования самого течения.

0,08

Рис.4.4. Приведенный приток газа к продуктивной скважине, пропорциональный скорости накопления конденсата

Поэтому было предложено квазистационарное решение [98], соответствующее зависимости концентраций /,.) , g только

от пространственных координат (насыщенности при этом сохраняются функциями и времени и пространства),