Главная  Переработка нефти и газа 

Скачать эту книгу

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 [ 55 ] 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139

Теперь видно, что возмущения с волновым числом q растут, если / < О, а при / > О убывают:

dp" / dt = -Iqp".

(4.31)

Таким образом, критерий неустойчивости газоконденсат-ного течения может быть сформулирован в следующем виде:

/ = 1г<о,

т dp

(4.32)

причем смысл производной в (4.32) раскрывается правилом, отмеченным Л. Паузнером (1993):

/1-1

(4.33)

и соответствующим уравнению (4.26).

На рис. 4.7 приведены численные примеры, в которых возмущения создавались самой системой вычислительных ячеек [81].

Неустойчивость работы газоконденсатных скважин иногда отмечалась на промыслах, но это может объясняться и неустойчивостью и сменой режимов как течений в стволе скважины, так и граничных условий (на выходе из пласта).

Некоторые лабораторные исследования [81] газоконденсатных потоков также выявили неустойчивость, но неясно, связано ли это с объемной неустойчивостью течений или же только с граничными эффектами.

Во всех этих расчетах для газовой и жидкой фаз использовались обычные кривые фазовых проницаемостей.

Однако более точными были бы кривые, учитывающие уменьшение капиллярных сил при приближении к сверхкритическому термодинамическому состоянию.

Как отмечалось выше, асимптотически эти кривые должны

Рис. 4.7. Неустойчивость газоконденсатных течений:

а,Ь - расчет для плоскорадиального случая; с - эксперимент при плоском одномерном течении

совпадать с самими насыщенностями (/"("О ~ "). см. (3.101) и пунктирные линии на рис. 3.14.

4.1.7. ПЕРЕНОС МАССЫ В ВИДЕ МИКРОЭМУЛЬСИИ

Другая возможная реализация газоконденсатных течений -это перенос конденсатной микроэмульсии в газе со средней скоростью фильтрации W..

В этом случае жидкая фаза подразделяется на движущуюся

и адсорбированную части. Соответствующая система балансов масс формулируется таким образом:

Ц;. (p"V-..)=-. <4.34)

at dxj ot

dt dxj dt

(-")"=M!, (4.36)

где VV; определяется законом Дарси для однородного течения; р- плотность твердой массы, = в , в = \ - в;

(.) = (*) (.) () (0 = ,п /о () (4.37)

а /" - изотермы адсорбции для газа и конденсатной микроэмульсии, которые следует найти из экспериментов.

В.И. Петренко обнаружил возможность переноса жидкого конденсата в форме микроэмульсии по н;1личию пленок дистиллированной воды вокруг капель конденсата в добываемом газе.

Система (4.34)-(4.36) соответствует уравнению (3.101) и была предложена А. А. Барминым и Д.И. Пграгашом [8 для движения смеси нефть - вода.

Они показали, что система (4.34)-(4.37) может быть сведена к следующему одномерному уравнению простых волн

+ Zie) = 0. (4.38)

dt дх

В этом уравнении

Zi0) =

(dA de

\У{в)