Главная  Переработка нефти и газа 

Скачать эту книгу

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 [ 63 ] 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139

Wi---

= 0,

дН /dxi\)dxi G

(4.91)

\дН / дx

причем монография [7] содержит подробности расчетов.

Глины сами по себе содержат значительные объемы связанной внутренней воды со своим поровым давлением, что обеспечивает их высокую мобильность в условиях активной тектоники.

При диффузии углеводородных газов в глины, их мобильность возрастает, что и объясняет природу грязевых вулканов.

4.4. Физические измерения в скважинах

АЛЛ. АКУСТИЧЕСКИЙ ШУМ ГАЗОВЫХ СКВАЖИН

Газовые скважины часто работают с огромными дебитами, которым соответствуют исключительно высокие скорости фильтрации в их призабойных зонах.

Иногда подобные течения могут генерировать интенсивный акустический шум в самой пористой среде.

Для его анализа можно использовать идеи, принятые в теории турбулентности для источников шума, связанных с микроструктурой среды, трансформирующей среднюю скорость -[/f течения в ее локальное значение [86]:

LijVj ,

(4.92)

где Ly - локальный тензор пористой среды, зависящий от пространственных микрокоординат и параметра реализаций X и отражающий случайность геометрии пор.

Как обычно, примем гипотезу о микростационарности течения (что соответствует и правилу Онзагера). В этом случае тензор Lij независим от времени. Этот тензор вводился ранее в 220

задачах о фильтрационной дисперсии примеси при течениях в пористых средах (раздел 3.5).

В изотермическом случае система динамических уравнений, рассмотренная в разделе 2.3 , может быть упрощена и сводится к балансу масс

{1 - ,п)/\Г> = 0; (4.93)

dt dxi

-m/4-m/M«> = (? (4.94)

dt dxi

и балансу импульса (количества движения) фаз

(4.95)

= mpg,-R-p,.

(4.96)

причем тензор норовых напряжений включает в себя также турбулентные напряжения Рейнольдса, связанные с локальным тензором пористой среды (4.92):

Py = -P5ij- р <v\v]>. (4.97)

Воспользуемся также выражением (2.70) для объемной межфазовой силы:

Ri = r(vr - v) + rb\ vl - vf I [vr - vf). (4.98)

vixQ r = (iLimW k)(p(Re).

Коэффициент инерционных потерь может быть выражен как

(4.99)

где - коэффициент микрошероховатости.

Уравнения динамики газа могут быть д;1лее преобразованы согласно [5]:

dt dxdt

(4.100)

dxidt dxidxj

(4.101)

a их разница имеет вид

dxidxj

(4.102)

dxi[ dxj)

Вычитание из обеих частей уравнения (4.102) выражения d(cimpSij)/dx>dxj,

где Со - волновая скорость звука в покоящемся газе, приводит к волновому уравнению типа Лайтхилла с акустическими источниками