Главная  Переработка нефти и газа 

Скачать эту книгу

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 [ 54 ] 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139

Подобное течение возможно, если проницаемость движущейся (газовой) фазы еще не зависима от изменений насыщенности (и это на самом деле так при < 6*1, где - пороговое значение).

Соответствующие расчеты иллюстрируют процесс накопления жидкой фазы вокруг газоконденсатной скважины (рис.4.4).

Изменения концентрации также практически попадают в

окрестность универсальной кривой, представленной на рис.4.3, как и в случае нестационарного притока к скважине, начавшей работать с постоянным массовым дебитом Q = COnst , г" > О.

Это течение оказывается автомодельным, т.е.зависит лишь от переменной = Г / 4t (рис.4.5) [203].

ШКГ* 0.1 ю

1 10 i

Рис. 4.5. Параметры газоконденсатного течения в начале работы скважины с постоянным дебитом = А* / VF)

4.1.5. ПРОЦЕСС РЕЦИРКУЛЯЦИИ ГАЗА

Возврат метана (с некоторой добавкой промежуточных фракций) в пласт - в ходе так называемого "сайклинг-про-цесса"- уменьшает массу остаточного жидкого конденсата. Этот процесс намного сложнее, чем заводнение, поскольку нагнетаемые газы проникают сквозь фронт вытеснения (последний перемещается со скоростью JJi)-

13 Заказ № 1497

На фронте вытеснения должны быть выполнены б;шансы масс (1.31), учитывающие перенос всех компонент в обеих фазах , (к) - I , ... , К:

[gpW - т(\ - в)и) + /*/(wl" - твиМ = 0. (4.25)

В силу чрезвычайной малости сил инерции из баланса импульса следует непрерывность давления на этом фронте

Ы = =0.

Дифференциальные уравнения (4.2) и (4.11) выполнены всюду вне фронта вытеснения, и подстановка Больцмана

= X / 4t позволяет свести расчут плоской одномерной рециркуляции газа к численному автомодельному решению.

0.228

0.220

Рис. 4.6. Процесс рециркуляции газа в плоском одномерном пласте

( = x/V7)

Соответствующие кривые представлены на рис. 4.6. Пунктиром обозначен фронт, движущийся во времени по пространству согласно правилу х = « [203].

4Л.6. осцилляции в ГАЗОКОНДЕНСЛГНЫХ ПОТОКАХ

B.C. Митлин [81] обнаружил, что возможна неустойчивость некоторых газоконденсатных течений. Перепишем в этой связи балансы масс (4.11) в таком виде:

dNz, dt

V(rr,,,V/;)= w, (4.26)

где - локальная массовая концентрация компоненты к,

+ i:,Za) = L (4.27)

а /9 = У ef + /9** - средняя плотность смеси.

Возмущения газоконденсатных потоков описываются линейными уравнениями

(4.28)

и могут быть представлены в следующем виде:

= Zk) - z"k) = -z\k) exp(-/<7x);

(4.30)

P = P- P" QXp(-iqx). 13» 195