Главная  Переработка нефти и газа 

Скачать эту книгу

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 [ 68 ] 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139

; 1.2 1.4 1.6 г

Рис. 4.23. Радиальные напряжения вокруг полости во времени

Таблица 4. 1. Радиус разрушения вокруг подземной полости под действием взрыва

20 20 20 20 5

1,0 0,2 0,2 0,1 1,0

1,6 1,4 2,1 6,7 1,6

котором изменения скорости вдоль радиальной координаты малы. Пластические модели приводят к существенно неоднородным полям скоростей.

Варианты 1,2,3 5 соответствуют дилатансионной теории

Рис. 4.24. Смещения массива вокруг подземной полости в последовательные моменты времени при воздействии ударной волны

(Л = 1), а вариант 4 (данный штрих-пунктиром) - пластическому течению при ассоциированном законе. Последний приводит к слишком большой зоне разрушения по сравнению с экспериментальными данными, которым близок вариант 5. Параметр ао отражает дилатансионное упрочнение.

Рис. 4.25. Остаточные объемные деформации вблизи подземной полости {1-К= 2, К = 1, fl„ - 0.2; 2-К=1)

Радиальные напряжения характеризуются гладкими волновыми профилями. Остаточные объемные деформации имеют экстремум вблизи полости, что соответствует возникновению зоны повышенной пористости.

4.5.2. ЛОКАЛИЗАЦИЯ СДВИГА

Внутри непрерывных полей активного упругопластического деформирования (иногда даже в режиме упрочнения) может произойти локализация сдвига, воспринимаемая из-за нарушения целостности массива как разрушение. Причина - внутренняя неустойчивость упругопластических геоматериалов, чувствительных к давлению.

Перепишем [26] определяюшие законы, составленные в разделе 1.3, в следующем виде:

Hijkl -

2(7(1 + v)

5ij Ski

+ -r(SikSji + SkiSii)\ + (4.

132)

где Gp - мгновенный пластический модуль.

Уравнения равновесия сформулируем для приращений напряжений ScTy.

Т(а/,) = 0. (4.133)

В таком виде их удобно использовать для анализа внутренних изменений внутри пластических зон в отсутствие возмущений на внешних границах:

S{(joni)0. (4.134)

Основная идея [217] состоит в поиске неединственных решений внутри полосы, определяемой такой нормалью /,, чтобы существовала функция [26]

L = L{liXi), hh = \.

(4.135)

меняющаяся поперек полосы, причем

Sui =

SU2 =

5X2X3 dxi

5u3 =----(auVL + G)

ai3 + G о хз

(4.136)

при начальном состоянии

о - о „ о - п о и - о 22 - -Р, СГЗЗ - -Ч

(4.137) 237