Главная  Переработка нефти и газа 

Скачать эту книгу

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 [ 37 ] 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131

Теперь рассмотрим приток к нескольким батареям скважин с забойным давлением р j, р, . . . в пласте с контурными давлениями j и pj, g (рис. IV. 11). Пусть Рк1Рк2 Очевидно, поток от контура питания к первому ряду скважин будет частично перехватываться первой батареей, частично двигаться ко второй. Поток, движущийся ко второй батарее, будет частично перехватываться второй батареей, частично двигаться к третьей

; 2 3

* I t I f I-

TTTTT?

Рис. IV. 11.

и т. д. Этому движению отвечает схема фильтрационных сопротивлений, показанная на рис. IV. 12 для трех батарей. На рис. IV. 12, а Qi, q2, 9з> q4- внешние суммарные фильтрационные сопротивления, соответственно равные: для прямолинейно-поступательной аппроксимации движения (рис. IV. 11, я)

ArHifticp АгЩйгср А:ПзЙзср"* А: п4 Л* ср

Qi =

(IV. 5. 14)

где /iicp. Лгср. з ср. 4ср. i. 2. -з- соответственно средние мощности и длины участков, показанных на рис. IV. 11, я.

А 10=0

Рис. IV. 12. Схемы соединения эквивалентных фильтрационных сопротивлений.

Прп плоско-радиальной аппроксимации пласта в виде сектора с центральным углом а в радианах (рис. IV, 6)

к а hi со ri

kahacp

Дз (IV. 5. 15)

Внутренние фильтрационные сопротивления рассчитываются в обоих случаях по формулам (IV. 5. И):

- In - И 2д Ста

IL

3 2я mhsk я Гс 3

(IV. 5. 16)

где mi, т, т, rj, rg. rg, 2ai, 202, 2аз - соответственно числа скважин, их радиусы и расстояния между соседними скважинами в первой, второй, третьей батареях; In, h, hg - мощности пласта в местах расположения батарей.

-о----о---о---о-

Рис. IV. 13. Схемы линейных батарей скважин.

Дальнейший расчет ведется, как для электрических разветвленных цепей, согласно законам Ома и Кирхгоффа и не вызывает никаких принципиальных затруднений.

Если одна из границ пласта непроницаема, то сквозь нее расход равен нулю. В этом случае в соответствующем узле схемы фильтрационных сопротивлений

Рис. IV. 14. Схема притока к батарее скважин в эллиптическом пласте.

будет задано не давление, а расход. На рис. IV. 12, б дана схема фильтрационных сопротивлений для случая, когда второй контур пласта непроницаем. Вместо давления pg показанного на рис. IV. 12, а, здесь в узле задано условие S () = 0.

Приведенные выше формулы тем точнее, чем больше расстояние между батареями по сравнению с половиной расстояния между скважинами. Если расстояние между скважинами много больше расстояния между батареями.

(ак + Ьк)

а Q определяется из (IV. 5. И).

Ю. А. Мясников, получивший точное решение этой задачи в эллиптических функциях [3], показал, что погрешность метода эквйвалентвых фильтрационных сопротивлепий в данном случае выражается величиной порядка 2-3%.

ЛИТЕРАТУРА

1. Щелкачев В. П., Пыхачев Г. Б. Интерференция скважин и теория пластовых водонапорных систем. АзГОНТИ, Баку, 1939.

2. К р ы л о в А. П., Глоговский М. М., Мирчинк М. Ф., Николаевский Н. М., Чарный И. А. Научные основы разработки нефтяных месторождений. Гостоптехиздат, 1948.

3. М я с н и к о в Ю. А. О притоке к прямолинейной цепочке скважин в пласте эллиптической формы. Нефть н газ, № 2, 1961.

нужно обращаться к общим формулам интерференции скважин [Лт. II. 9, 2] или к другим видам схематизации течения, например, заменить две близко расположенные соседние батареи скважин с редкими расстояниями между скважинами (рис. IV. 13, о) эквивалентной одной батареей с суммарным числом скважин, проведенной посредине (рис. IV. 13, 6).

Изложенный выше метод эквивалентных фильтрационных сопротивлений дает вполне удовлетворительную точность при расчете суммарного дебита эллиптической батареи из т скважин, расставленных в пласте эллиптической формы с полуосями а„, Ь„ на длине I (рис. IV. 14).

При этом в (IV. 5. 10) согласно (III. 4. 5) и (III. 4. 6)