Главная  Переработка нефти и газа 

Скачать эту книгу

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 [ 45 ] 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131

Таблица 2

Примечание. h = 0,0032.

С = 588,11 « 590 при Но > Ю м.

тельнее, графической. При кЬ/гс ф 100, чтобы не обращаться к ряду (V. 3. 34), можно воспользоваться табл. 2, исходя из следующих соображений.

Проведем мысленно концентричную со скважиной цилиндрическую поверхность такого радиуса Го, что -= 100.

"о

Тогда, конечно, если rv- движение между цилиндрическими поверхностями и Гс можно считать плоско-радиальным, следующим формуле Дюпюи (V. 3. 39), где под Фо и Ф(, следует подразумевать потенциалы на поверхностях го и Гс- Дополнительное сопротивление к сопротивлению между i?o и г о, вычисленному в табл. 2, пренебрегая донным притоком через кольцо радиусами го и Гс, площадью л (гр - Гс), согласно {V. 3. 40) можно представить в виде

AC = (-i--l)ln . {V.3. 41)

Последнюю формулу можно представить в таком виде:

ДС = (4 1)1п = /1 , Л / "с

U ]

U ]

0,01 X h

(V. 3. 42)

Таким образом, нри -ф 100 можно сначала вычислить С при

"с

помощи табл. 2 и результат увеличить на АС согласно формуле {V. 3. 42).

Укажем еще способ пользования табл. 2 при малых вскрытиях,

я Ь т когда ф = -г- - пп мало.

1 X й

п=1 \ /

= с (1 -) = (1=]с (1 - ), (V. 3. 43)

где С (h), С {1- h) - значения С при вскрытиях b и Ь = h - Ь.

Значения С (1 - h) при малых Л могут быть найдены интерполя-цпей при помощи табл. 2, так как С (1) = 0.

Выше были рассмотрены задачи притока к скважине с простейшими видами несовершенства. Ряд других случаев - приток к частично заиленной скважине, скважине в двухслойном пласте, сква-и;нне, подвергнутой гидравлическому разрыву, скважине с горизонтальным непроницаемым экраном и др. - рассмотрен в работах [26, 27, 28, 29 и др.]. Некоторые результаты, полученные на электролитических моделях скважин с различными видами несовершенства, приведены в работах [8, 9]. Следует отметить также прием, позволяю-ищй получить завышенное значение фильтрационного сопротивления, заключающийся в следующем. Вообразим, что в фильтрационный поток при сохранении контурных граничных потенциалов на контуре питания и скважинах мысленно введена некоторая система жестких непроницаемых перегородок. Очевидно, такая система перегородок, искажающая истинную картину линий и трубок тока, соответствует увеличению фильтрационного сопротивления против действительного и уменьшению дебита. Выбирая же схему расположения этих воображаемых перегородок достаточно простой, расчет фильтрационного сопротивления можно вести ио простым формулам теории одномерного движения в трубке тока переменного сечения. Этим методом было рассмотрено несколько задач о притоке к совершенным и несовершенным скважинам [30, 31], а также к скважинам, подвергнутым гидравлическому разрыву [32].

Сопоставления с некоторыми точными решениями и оценками снизу в тех случаях, когда удавалось их получить, показывают, что при этом может быть обеспечена хорошая точность - погрешность не выше 10%.

§ 4. Приток к скважинам с двойным видом несовершенства

Перейдем к расчету дебитов перфорированных скважин и скважин с двойным видом несовершенства.

Наряду с результатами экспериментов на электролитических

Ряд (V. 3. 34) можно представить еще в таком виде:

С (h) - ~ 2 \ \ xh I sin" [га(я -ф)] (я-ф)Д

моделях, можно для приближенного расчета предложить некоторые аналитические методы.

Рассмотрим один из таких возможных методов на примере скважины с двойным видом несовершенства, т. е. вскрывшей пласт не на всю мощность и перфорированную (рис. V. 10).

Непосредственно к такой перфорированной скважине формулу Маскета (V. 1.4) применить нельзя, потому что она дана для скважин с открытым забоем.

Выясним характер движения вблизи отверстия. Картина линий тока будет иметь приблизительно вид, показанный на рис. V. И.

Важно отметить, что на каком-то расстоянии Го от оси поток почти радиальный и влияние перфорацион-

Рис. V. 10. Схема фильтра с перфорацион- Рис. V. И. Схема притока ными отверстиями. к перфорационному отверстию.

а - сечение скважины плоскостью, проходящей через ось; б -сечение скважины плоскостью, перпендикулярной оси.

НОГО отверстия не ощущается. Вдали от скважины влияние перфорационного отверстия практически не сказывается.

Можно предполагать, что величина го будет порядка двух-трех радиусов скважины: го/го = 2 3.

В таком случае можно провести воображаемую скважину с радиусом го, которую нужно рассматривать как скважину с открытым забоем (рис. V. 12).

Обозначим потенциал на стенке этой скважины Фц.

Указанным выше способом производится «сшивание» решений о притоке к скважине с открытым забоем и притоке к отверстию. Вначале рассматривается приток между областями го и i?o. Это движение рассматривается по формуле (V. 1. 4). Для расчета движения