Главная  Переработка нефти и газа 

Скачать эту книгу

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 [ 122 ] 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199

ференция скважин, анизотропия пласта, а также возможность использования типовых кривых при расчетах.

В гл. 8 будут подробно рассмотрены теоретические аспекты этих явлений и пределы применимости уравнений. Будут приведены различные примеры расчета.

Изучение интерференции скважин в трещиноватом пласте открывает возможности для расшифровки поведения трещиноватого пласта, однако результаты исследований поддаются надежной интерпретации только тогда, когда величина пористости матрицы во много раз превышает величину пустотности трещинной системы. Если же эта разница невелика, то изучение интерференции скважин позволит получить Характеристики только трещинной системы. Особый интерес представляет также понимание анизотропии лласта, особенно при проектировании взаимного расположения добывающих и нагнетательных скважин. Оценка анизотропии может проводиться при условии как стационарного, так и неустановившегося течения. Однако обработка подобного рода информации остается сложной проблемой.

8.2. Интерференция скважин

.2.1. Влияние интерференции скважин В условиях падения давления

.2.1.1. Основная теория

Процесс интерференции скважин может быть описан теми же обобщенными безразмерными уравнениями, полученными в разделе 7.2.2, в которых падение давления определяется решением следующих двух уравнений:

±(г, - (1 - со) = 0; (8.1)

Если приведенные выше уравнения имеют граничные условия:

Гб=1-= 1; /б>0; (8.2)

ТО падение давления в трещинах (индекс 2) можно выразить с помощью уравнения

-Рб2 (Гб. б) = ~ {Ei (- гущ + Ei [- XtU{\ - со) -

-£i[-XV(l-со)] (8.3)

для радиуса и времени tc,:

= t/rl,; (8.4)

а = К1{Ф,С + ФСг) [x = / ФС [х.

Следует заметить, что ввиду постоянного увеличения времени t функция Ei (-г/4б) может быть сведена к логарифмическому выражению In 2,246 б/, и тогда уравнение (8.3) примет вид

62 (/-б, У = [In б/ + Ei [- Хб/со (1 - со)] -

-£t[XV(l-">)]. (8.5)

а. Предел применимости уравнений (8.3) и (8.5)

Уравнения (8.3) и (8.5) рассматривались Каземи и др. [1] в условиях двумерной фильтрации жидкости, когда эффекты гравитации, а также вертикальные градиенты давления малы. Применимость уравнений связана с временем U и расстоянием между добывающей и нагнетательной скважинами Гб.

Условия применимости остаются теми же, что и в гл. 7, за исключением радиуса Гб = г,в,который определяется соотношением 6min=100r, или из уравнений (8.4), по которым минимальное размерное время

„,„ = 100 г/а. (8.6)

Однако наряду с этими очень жесткими ограничениями существуют два условия, которые позволяют расширить использование уравнений (8.3) и (8.5):

6min== 100 со, если Х« 1;

„.„ = 100-кв-/а (8.7)

6min= 100 - 1Д для cu« 1; .:„ = 4в(100-1А)/а.

(8.8)

б. Рассмотрение уравнений (8.3) и (8.5) относительно значащих параметров

Уравнение (8.3) можно заменить уравнением (8.5), когда г/4б< <0,25 или 0,25г./а7<0,25, что соответствует минимальному времени

imin-гУа. (8.9)

Задавая среднее значение а« 10cmVc, для наблюдательной скважины, расположенной от добывающей на расстоянии г=100 м, которое эквивалентно Гб=1000, получим imin=10000 с, прн г= = 1000 м W=10« сл?10 сут.

Время, необходимое для изменения давления в наблюдательной скважине, связано с пьезопроводностью пласта и расстоянием между наблюдательной и добывающей скважинами. Если использовать для апроксимации уравнение

гУ 2,246 а/ =у 2,246/С ФСц

(8.10)

ФС = Ф,С1 + ФА.

(8.11)

получим

t = 0,445

Задавая среднее значение ФС=10- 1/МПа, Klii = i и го=100 и 1000 м, получим:

t = 445 с для Го = 100 м;

t = 44 500 с для Го = 1000 м.

Поведение давления прн двойной пустотности зависит от времени. Такой вывод следует из уравнений (8.3) и (8.5), в правой части которых второй и третий члены стремятся к О при больших значениях времени.Когда оба члена£1[-ktol{l-cu)cu] и Ei[-Х/б/(1-со)] в уравнениях (8.3) и (8.5) исчезают, оба уравнения сводятся к случаю поведения давления при одном виде пустотности - пористости:

(8.12)

(8.13)

Эта линейная полулогарифмическая зависимость является асимптотой в зависимости Pg от log to-

Задавая в качестве примера Х=10-5 и (о=10-"3 для Гск8 = 10см и а=105 cmVc, получим время, справедливое для двух функций:

со (1 - со) А

t