Главная  Переработка нефти и газа 

Скачать эту книгу

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 [ 106 ] 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238

При наличии газа характер движения воды остается неизменным, но в то время как газ стремится занять центральные части пространства между зернами, куда нефть также проталкивается капиллярными силами, вероятно, имеет место взаимодействие между нефтью и газом при движении их.

Наблюдение под микроскопом показывает присутствие нефтяной пленки (в некоторых случаях вместе с очень малыми количествами тонко распыленной воды). По этой пленке нефть движется вокруг каждого газового пузырька. Остается неясным, все лн газовые пузырьки соединяются друг с другом.

Газовые пузырьки двигаются отрывистыми толчками в отличие от плавного течения воды и нефти в условиях, когда газовые пузырьки отсутствуют или неподвижны. Это отрывистое движение газа обусловливает подобное же движение но меньгаей мере части нефти, которая, видимо, движется быстрее, чем нри отсутствии газа и нри той же нефтенасыгценности. Равным образом присутствие нефти будет действовать как частичное препятствие для движения газа. Оба эти заключения выведены авторами на основании кривых, приведенных на рнс. 108 и 109.

Наконец, увеличение нефтепроницаемости с повыгаением водона-сыгценности нри постоянном пефтенасыгцепии является результатом неремегцения нефти в центральные части пространства между зернами, где она может течь более свободно.

Вводимая в нласт вода имеет тенденцию занимать узкие искривленные части нор, вытесняя нефть в центральное пространство, покинутое газом. Так как движение находягцейся в узких частях пор смеси затруднено, а движение в центральной части пор встречает мепьгаее сопротивление, то эффективная проницаемость для нефти увеличивается.

В заключение настоягцей главы отметим, что, несмотря на многочисленность проведенных опытов по фильтрации неоднородных жидкостей, многие вопросы, связанные с движением многофазных смесей в пористых пластах, остаются егце невыясненными.

Особо важное значение имеет дальнейгаая теоретическая разработка вопросов неустановивгаегося движения снеси нефти, газа и воды в песках, песчаниках и карбонатных породах с учетом изменений свойств смесей в пластовых условиях.

Перечень части из этих вопросов и указание на ближайшие задачи в области экспериментального изучения фильтрации неоднородных жидкостей даются в статье «Выводы из экспериментальных работ в области движения многофазных жидкостей в пористой среде», помегценной в сборнике [92

Глава XIV Влияние радиуса и степени гидродинамического несовершенства скважины на ее производительность

§ 1. Влияние радиуса скважины на ее

производительность

В предыдущих главах были выведены формулы дебита скважип при различных условиях установивгаегося притока к ним различных жидкостей и газов.

Исследование этих формул дебита позволяет установить влияние радиуса скважины на ее производительность.

Для целей данного параграфа упомянутые формулы дебита и соответствующие им условия притока жидкостей и газов к скважинам имеет смысл разделить па четыре типа:

I. Плоский радиальный приток к скважинам по линейному закону фильтрации.

П. Плоский радиальный приток к скважинам по пелипейному закону фильтрации.

III. Сферический радиальный приток к скважинам по линейному закону фильтрации.

IV. Сферический радиальный приток к скважинам по нелинейному закону фильтрации.

Для фильтрационных потоков первого типа зависимость дебита скважины Q от ее радиуса и от радиуса контура области питания имеет вид [см. формулы (21, IX), (28, XI), (33, XII), (26, XIII), (21, X)

(1, XIV)

где А - величина, равная произведению группы множителей, отражающих влияние проницаемости и мощности пласта, вязкости жидкости или газа, статического и динамического пластовых давлений и т. д.

Чтобы выяснить влияние радиуса скважины на ее дебит, допустим, что при прочих неизменных условиях радиус скважины изменен в раз. Сохраним обозначение Q для дебита скважины с радиусом Rc и обозначим буквой Q дебит скважины с измененным радиусом = nRc. Из формулы (1, XIV) получим:

.4 1.2

1,0 0.8

0.4 0.2

R<

(2, XIV)

2 ,пЗ ,п5

Формулы (1, XIV)-(2, XIV) справедливы для несжимаемой и сжимаемой жидкости, для газа и газированной жидкости при любом режиме пласта, лигаь бы установивганйся приток любой из перечислепных жидкостей (пли газа) к скважине был нлоско-радиальным и подчинялся линейному закону фильтрации. Природа жидкости и режим пласта оказывают влияние лигаь на характер завнсимостн величины А от статического и динамического пластовых давлений в скважине и от тех факторов, которые неодинаковым образом входят в формулы (28, XI), (21, IX), (21, X), (33, XII), (26, XIII).

Рис. 112. График зависимости дебита скважины от ее радиуса Rc и от радиуса i?K контура области питания; случай плоско-радиального притока к скважине но линейному закону фильтрации.

Таблица 18

Зависимость величины

Q Ro

Ha основании формулы (1, XIV) составлена табл. 18 и построена кривая лнння на рнс. 112; таблица и график отражают зависимость