Главная  Переработка нефти и газа 

Скачать эту книгу

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 [ 193 ] 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238

2 у /Л1зу а/П

М, Dj Mi yv, Dp М2 Hp Ms

Рис. 206. Последовательные положения контура нефтеносности, имевшего первоначально форму прямой и стягиваюш;егося к батарее скважин в пласте с ненроницаемыми границами.

сматривать либо как нейтральные линии, считая, что батарея скважин продолжается влево и вправо и состоит из п скважин, либо каждая из этих линий может рассматриваться как продольная непроницаемая граница в пласте. Прямые DiAi, D2A2, d3a3 - главные линии тока. Кривые MiAi, M[Ai ... м3а3 - характерные траектории, асимптоты которых параллельны главным и нейтральным линиям тока и делят расстояния между ними пополам (именно вдоль этих траекторий законы движения определяются наиболее просто). В, Fi, TVi, ... С - точки равновесия, в которых скорости фильтрации равны нулю.

При расстоянии 26 между соседними п скважинами симметричной батареи расстояние между параллельными продольными ненроницаемыми границами равно 26п.

Сплошные кривые линии А, А, Aj представляют собой последовательные положения стягиваюш;егося контура нефтеносности, причем контур Aj соответствует именно моменту начала обводнения скважин батареи.

При построении рис. 206 предполагалось, что прямолинейный начальный контур нефтеносности А (на чертеже этот контур не показан) параллелен ненроницаемой границе ВС и находится на расстоянии от этой границы, причем i?h = 106 = lOOw.

Искривление контура А едва заметно, искривление контура Aj хорошо заметно, но все же мало. Резкие языки обводнения вдоль главных линий тока контур образует лишь в ближайшей окрестности скважин.

Пе имея возможности привести здесь аналитические выражения законов движения вдоль линии токов, проанализируем некоторые числовые подсчеты

Рис. 206 построен на основании точных гидродинамических расчетов [208

(выполненные на основании упомянутых законов), характеризующие наиболее замечательные особенности стягивания нрямолинейного контура нефтеносности к параллельной контуру однорядной батарее скважин нри условии, что ненроницаемые границы замыкают нласт с трех сторон.

Пример 1. Допустим, что расстояние от ненроницаемой границы ВС до параллельного ей начального контура нефтеносности равно 1000 м. В табл. 58 приведены расстояния у, у к, у и от границы ВС тех точек стягивающего контура нефтеносности, которые движутся соответственно вдоль главной линии тока DiAi вдоль кривой MiAi и вдоль нейтральной линии тока NiNi. В каждой горизонтальной строке таблицы приведены расстояния уг, Ук, замеренные одновременно, т.е. характеризующие положение стягивающегося контура нефтеносности в один и тот же момент времени. Так, например, для положения контура на рис. 206 г, ?/к, Уи равны расстояниям точек Lr, -Lk, от линии ВС.

Из табл. 58 видно, что контур нефтеносности, стягиваясь, движется поступательно, т. е. остается параллельным своему начальному положению почти до тех пор пока не приблизится к скважинам на расстояние 5, равное половине расстояния между ними. Так, например, при 25 = 200 м сколько-нибудь заметное различие в величинах у, Ук, у и наблюдается лишь тогда, когда (г - w) < 100 м.

Ири одном и том же значении 25 контур нефтеносности приближается к скважинам тем более равномерно, чем больше w. Однако только на основании этого соображения было бы невыгодно увеличивать расстояние w от батареи скважин до ненроницаемой границы ВС, ибо при больших значениях W между границей ВС и скважинами к моменту их обводнения остаются большие целики нефти.

Табл. 58 хорошо подтверждает вывод, сделанный в § 10 главы XX: вдали от скважин (на расстоянии, большем 5) фильтрационный ноток почти точно следует законам одномерного движения.

Пример 2. Охарактеризуем с помощью подсчетов других величин тот же процесс стягивания нрямолинейного контура нефтеносности, который был исследован в предыдущем параграфе.

Обозначим через tгл время движения частицы жидкости вдоль главной линии тока DiAi от начального нрямолинейного контура нефтеносности А до СКВ. Ai; 1к - время движения частицы жидкости по криволинейной траектории MiAi от Ан до СКВ. Ai; - время движения частицы жидкости вдоль нейтральной линии тока от А до точки Pi, лежащей от границы ВС на том же расстоянии w, что и скважина. Величина tгл имеет особое значение, ибо она указывает промежуток времени до начала обводнения скважин.

В табл. 59 приведены результаты подсчетов величин tгл, к, (в годах) но формулам, которые здесь не приводятся [208]. Вследствие того, что в упомянутой таблице взяты большие расстояния (Рн - w) начального контура нефтеносности от батареи скважин (490 м 400 м), соответствующие промежутки времени tгл, к, оказались весьма большими. В данной таблице нас интересуют не столько абсолютные величины этих промежутков

Таблица 58

Расстояния уг, у к, У и (в м) точек стягивающегося контура нефтеносности, движущихся к однорядной батарее скважин вдоль главной линии тока, вдоль характерной криволинейной траектории и вдоль нейтральной линии тока

26 = 200 м

W, м

10 <

100 <

1000 500 300 200 100 10

1000

1000

1000 500 300 200 104 46,2

1000

1000

1000 500 300 200 105 58,9

1000

100 500 329

26 = 800 м

W, м

10 <

100 <

1000 500 300 200 100 10

1000

1000

1000

1000

1000

526 423

1000

1000

527 350 299 274

1007

548 433

Расстояния до движущихся точек отсчитываются от ненроницаемой

границы ВС (рис. 206).

времени, сколько их изменения в зависимости от изменения расстояния 26 между соседними скважинами батареи.

Табл. 59 рассчитана для следующих условий: = 500 м, R = 10 км, Rc = 10 см, /2=1 сантипуазу, к = 1 дарси, т = 0,15, (к - Рс) = Ю ат (мощность пласта не указана, ибо ее величина влияет лишь на дебит гидродинамически совершенной скважины и неречисленных данных вполне достаточно для подсчетов промежутков времени [см., например, формулы (1, XX) и (2, XX)].

Таблица показывает, что, как и следовало ожидать.

гл t

(32, XXI)

Кроме того, из табл. 59 видно, что с увеличением расстояния 26 между скважинами соответствующие промежутки времени tгл убывают, ибо с уменьшением эффекта взаимодействия скважин увеличиваются их дебиты. Впрочем увеличение расстояния между скважинами со 100 до 400 м не сильно отражается на уменьшении промежутка времени tгл, что вполне со-