Главная  Переработка нефти и газа 

Скачать эту книгу

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 [ 181 ] 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238

После сказанного выше но поводу применения метода отображения стоков к решению задачи о скважине в пласте с одной прямолинейной ненроницаемой границей становится вполне понятной возможность обобш;ения задачи. Именно, допустим, что скв. Ai расположена в пласте, ограниченном двумя прямолинейными ненроницаемыми границами Hi и Н2, наклоненными друг к другу под углом 120° (рис. 186). При симметричном расположении СКВ. Ai по отношению к линиям Hi и Н2 сток, номеш;енный в центре скв. Ai, следует зеркально отобразить в линиях Hi и Н2 двумя стоками в центрах равнодебитных скважин А2 и A3.

Если бы ненроницаемые границы в пласте Hi и Н2 были расположены под прямым углом, то сток в центре скв. Ai, даже если бы он был несимметричен по отношению к линиям Hi и Н2, следовало бы зеркально отобразить в линиях Hi и Н2 и их продолжениях Н и i/4 (рис. 187).

Итак, ненроницаемые границы можно мысленно отбросить, заменив их влияние на скважину соответствуюш;ими равнодебитными взаимодействую-ш;ими скважинами, положения которых определяются методом отображения стоков.

Ясно, что дебит скважины, расположенной вблизи ненроницаемых границ в пласте, должен быть меньше дебита скважины при прочих равных пластовых условиях, но нри отсутствии ненроницаемых границ. Метод отображения стоков и позволяет подсчитать упомянутое уменьшение дебита скважины за счет близости ненроницаемых границ в пласте с номош;ью теории взаимодействия скважин.

Отсюда следует, что нодсчитанную в § 6 величину J - показатель взаимодействия двух скважин - можно рассматривать по-другому. Именно, величину J, определяемую формулой (86, XX), можно рассматривать как отношение дебита скважины при отсутствии ненроницаемой границы (сброса) в пласте к дебиту скважины в таких же пластовых условиях, но расноложен-ной на расстоянии 5 от ненроницаемой границы. Рассмотрим под этим углом зрения табл. 39: если бы, например, не было ненроницаемой границы на расстоянии 5 = м от скважины, то ее дебит, при прочих равных условиях, возрос бы на 40%.

Понятно, что тот же метод отображения стоков следовало бы применить и в том случае, если бы в пласте с ненроницаемыми границами эксплуатировалась бы не одна, а любое число скважин. Так, например, если бы в пласте, изображенном на рис. 185, кроме скв. Ai, эксплуатировалась бы еш;е скв. Al, то и ее пришлось бы зеркально отобразить в линии уу равнодебитной скв. А2.

Для носледуюш;его представляет интерес исследовать работу эксплуатационной СКВ. Ai, симметрично или несимметрично расположенной но отношению к двум параллельным прямолинейным ненроницаемым границам Bi и Ci (рис. 188 и 189). И в том и в другом случае нужно сток в центре скв. Ai отобразить зеркально в линиях Bi и Ci равнодебитными стоками в центрах СКВ. А2 и Аз; такое отображение нужно затем повторить по отношению к линиям 2 и с2 и продолжить процесс отображения неограниченно в обе стороны. В итоге получается бесконечно длинная прямолинейная батарея равнодебитных скважин. При симметричном расположении скв. Ai по отношению

Рис. 188. Скв. Ai (сток) и ее зеркальные отражения в параллельных ненро-ницаемых границах пласта Ci и Bi.

к границам Bi и Ci расстояния между соседними скважинами одинаковы (см. рис. 188); при несимметричном расноложении прямолинейная батарея состоит из пар скважин, причем расстояние между скважинами в паре иное, чем расстояние между ближайшими скважинами соседних нар (см. рис. 189).

"1

Рис. 189. Скв. Ai (сток) и ее зеркальные отображения в двух параллельных непроницаемых границах пласта Ci и Bi (случай несимметричного расположения скважины).

Ограничиться однократным отображением скв. Ai в линиях Bi и Ci СКВ. А2 и Аз нельзя, ибо крайние скв. А2 и a3 работали бы в иных условиях, чем средняя скв. Ai. Среди линий токов в потоке к трем скважинам Ai, А2, a3 было бы ни одной, совнадаюш;ей с прямыми линиями Bi и Ci, а потому применение однократного отображения стоков оказалось бы незаконным. Поэтому приходится зеркально отображать скважину неограниченное число раз, ибо в построенной таким образом прямолинейной батарее

бесконечно большого числа равнодебитных скважин все они оказываются «равноправными». Соседние параллельные нейтральные линии тока разбивают пласт на одинаковые поля (см. рис. 188 и 189).

Задачу о работе скважины, расположенной между параллельными прямолинейными ненроницаемыми границами, впервые решил акад. Л. С. Лей-бензон [100]. Акад. Л. С. Лейбензон нашел следуюш;ие формулы для дебита Q* скважины и для давления р в любой точке пласта (с координатами ж, у) между ненроницаемыми границами:

47тЬк{рк - Рс)

/х1п

ch-1

2 о2

(97, XX)

АтгЬк

ch - 1

Ch - COS

(98, XX)

где Рк - давление на контуре области питания, расстояние от скважины до которого обозначено через Як, причем Як 5\

8 - расстояние от скважины до каждой из двух ненроницаемых границ (т.е. 25 - расстояние между соседними скважинами в батарее);

Рс - динамическое давление на забое скв. Ai (и в любой другой скважине батареи);

яс - радиус скважины,

предполагается, что оси координат ж, у проведены через центр скв. А\, как показано на рис. 188;

ch - символ гиперболического косинуса.

4:7тЬк(рк - Рс)

\7т Не /

+ In 4 ch

27тЬк(рк - Рс)

27тЬк(рк - Рс)

тгЯс

S , тгЯк

In +

-I 1

ttRc

большом можно и сразу заметить, что