Главная  Переработка нефти и газа 

Скачать эту книгу

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 [ 63 ] 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177

ГЛАВА X

0,040

0,035

0,030

0,025

0,020

0,015

0,010

4х10 Ю

120 140 160 200

250 300

400 500 600

1000

1500

2500 4000

10000 100000

Рис. 10.7

Для определения коэффициента гидравлического сопротивления Я в круглых трубах существует большое число эмпирических и полуэмпирических формул. Рассмотрим наиболее употребительные из них.

Ламинарный режим течения:

64 Re

Re < 2300.

Формула получена теоретически и подтверждена экспериментально.

Турбулентный режим течения, область гидравлически гладких труб:

Я = ,- Re < 10 , формула Блазиуса;

VlOORe

(1,8 Ig Re-1,5)

, формула Конакова.

Обе формулы получены при обработке результатов экспериментов. Формула Конакова не имеет ограничений по числу Рейнольдса. Область смешанного трения:

Я = 0,11

А 68

- + -

л 0,25

d Re

10 - < Re < 500 - , формула Альтшуля.

Формула Альтшуля получена путем видоизменения эмпирической формулы Колбрука.

Область квадратичного треиия:

Я = 0,11

Re > 500 - , формула Шифриисоиа. А

Заметим, что при малых - формула Альтшуля переходит в формулу

Блазиуса, а при больших Re - в формулу Шифриисоиа.

При выполнении вычислений иа ЭВМ удобно использовать формулу Черчилля, справедливую во всем диапазоне чисел Рейнольдса, включая ламинарный режим течения:

Я= 8

А = \ 2,457 In

(А + ВД 16

7/Re

,0,9

0,27 (А/(/)

37530

Глава XI

ГИДРАВЛИЧЕСКИЙ РАСЧЕТ ТРУБОПРОВОДОВ

§1. Уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости

Уравнение Бериулли для потока вязкой жидкости иредставляет собой одно из основных соотиошеиий, используемых для гидравлического расчета трубопроводов. Для его вывода введем следующие предположения:

а) движение установившееся;

б) жидкость несжимаемая, р = const;

в) из массовых сил действует только сила тяжести, F = g.

В этих предположениях закон изменения кинетической энергии (2.82) имеет вид

p - vJS =

pgv dV

pjj dS

pNidV,

где для несжимаемой жидкости в соответствии с формулой (4.50)

/77VW=-2 6-,,%. Так как движение установившееся, то div pv = О и

pgv = -pgv - gz div pv = - div pgzv. Тогда на основании теоремы Гаусса-Остроградского получаем

(11.1)

(11.2)

pgvdV = -

pgzvdS.

(11.3)

div pgzv dV = -

V V s

Далее, для несжимаемой жидкости в соответствии с формулами (1.31), (4.21), (4.28) имеем

Рп = ekPikni = eki- pSik + bk)<m = -рп +

ёф-гкОш dS = -

pJ)dS = -

pnv dS

pvdS

lkiAidS. (11.4)